Vryjdfkk

Das Spektrum eines linearen Operators ist ein Begriff aus der Funktionalanalysis, einem Teilgebiet der Mathematik. In der endlichdimensionalen linearen Algebra betrachtet man Endomorphismen, die durch Matrizen dargestellt werden, und ihre Eigenwerte. Die Verallgemeinerung ins Unendlichdimensionale wird in der Funktionalanalysis betrachtet. Das Spektrum eines Operators kann man sich als Menge verallgemeinerter Eigenwerte vorstellen. Diese werden Spektralwerte genannt.

Zusammenhang der Spektraltheorie mit der Eigenwerttheorie |

Die Spektraltheorie linearer Operatoren aus der Funktionalanalysis ist eine Verallgemeinerung der Eigenwerttheorie aus der linearen Algebra. In der linearen Algebra werden Endomorphismen auf endlichdimensionalen Vektorräumen betrachtet. Die Zahlen λ∈C{displaystyle lambda in mathbb {C} }, für die die Gleichung

Ax=λx{displaystyle Ax=lambda x}

Lösungen x≠0{displaystyle xneq 0}, also ungleich dem Nullvektor, hat, werden Eigenwerte genannt, wobei A{displaystyle A} eine Darstellungsmatrix des gewählten Endomorphismus ist. Eigenwerte sind also Zahlen λ{displaystyle lambda }, für die das Inverse (A−λI)−1{displaystyle (A-lambda I)^{-1}} mit der Einheitsmatrix I{displaystyle I} nicht existiert, das heißt, die Matrix A−λI{displaystyle A-lambda I} ist weder injektiv noch surjektiv.
Betrachtet man jedoch unendlichdimensionale Räume, so ist es notwendig zu unterscheiden, ob der Operator (A−λI){displaystyle (A-lambda I)} invertierbar, nicht injektiv und/oder nicht surjektiv ist. Im unendlichdimensionalen Fall folgt nämlich aus der Injektivität nicht automatisch die Surjektivität, wie dies im endlichdimensionalen Fall ist. Im Folgenden wird der Begriff Spektrum in der Funktionalanalysis erläutert.

Definition |

Das Spektrum eines Operators T{displaystyle T} ist die Menge aller Elemente λ{displaystyle lambda } des Zahlenkörpers (meistens die komplexen Zahlen), für die die Differenz des Operators mit dem λ{displaystyle lambda }-fachen der identischen Abbildung

T−λid{displaystyle T-lambda ,mathrm {id} }

nicht beschränkt-invertierbar ist, das heißt, dass es keine Inverse gibt oder diese nicht beschränkt sind.

Das Spektrum des Operators wird mit σ(T){displaystyle sigma (T)} bezeichnet und die Elemente des Spektrums heißen Spektralwerte.

Das Spektrum linearer Operatoren |

Die obige Definition lässt sich in verschiedenen Kontexten anwenden. In diesem Abschnitt wird das Spektrum linearer Operatoren eines Vektorraums betrachtet. Die Spektraltheorie von linearen Operatoren lässt sich allerdings nur dann in einem gewissen Umfang ausbauen, wenn die Menge der zu betrachtenden Operatoren spezifiziert wird. Beispielsweise könnte man sich auf beschränkte, kompakte oder selbstadjungierte Operatoren einschränken. Im Folgenden sei T{displaystyle T} ein linearer Operator auf einem komplexen Banachraum X{displaystyle X}.

Resolvente |

Die Resolventenmenge ϱ(T){displaystyle varrho (T)} besteht aus allen komplexen Zahlen λ{displaystyle lambda }, so dass es einen auf X{displaystyle X} definierten beschränkten Operator Rλ{displaystyle R_{lambda }} gibt mit

Rλ(T−λid)=(T−λid)Rλ=id{displaystyle R_{lambda }(T-lambda ,mathrm {id} )=(T-lambda ,mathrm {id} )R_{lambda }=mathrm {id} }.

Der Operator Rλ=(T−λid)−1{displaystyle R_{lambda }=(T-lambda ,mathrm {id} )^{-1}} heißt Resolvente des Operators T{displaystyle T}. Das Komplement zur Resolventenmenge ist die Menge der komplexen Zahlen, für die die Resolvente nicht existiert oder unbeschränkt ist, also das Spektrum des Operators T{displaystyle T}, das heißt, es gilt σ(T)=C∖ϱ(T){displaystyle sigma (T)=mathbb {C} setminus {varrho (T)}}. In der Literatur findet sich auch die Definition Rλ=(λid−T)−1{displaystyle R_{lambda }=(lambda ,mathrm {id} -T)^{-1}}, was zu einem anderen Vorzeichen der Resolvente führt.^[1][2] Die Resolventenmenge ist unabhängig von dieser Vorzeichenkonvention, da ein Operator genau dann invertierbar ist, wenn der mit −1 multiplizierte Operator invertierbar ist.

Aufteilung des Spektrums |

Das Spektrum lässt sich in verschiedene Anteile untergliedern. Einmal wird eine Unterteilung in das Punktspektrum, das stetige Spektrum und das Residualspektrum vorgenommen. Diese Komponenten des Spektrums unterscheiden sich gewissermaßen durch den Grund der Nichtexistenz einer beschränkten Resolvente. Eine andere Zerlegung des Spektrums ist die in das diskrete und das wesentliche Spektrum. Für das Spektrum eines selbstadjungierten Operators gibt es noch die dritte Möglichkeit, es in ein Punkt- und ein stetiges Spektrum zu unterteilen, dies wird im Abschnitt zu den selbstadjungierten Operatoren beschrieben. Dabei ist das stetige Spektrum eines selbstadjungierten Operators nicht äquivalent zum stetigen Spektrum, das im folgenden Unterabschnitt definiert wird.

Das Punktspektrum (Eigenwertspektrum, diskontinuierliches Spektrum) |

Wenn der Operator T−λid{displaystyle T-lambda ,mathrm {id} } nicht injektiv ist, das heißt ker⁡(T−λid)≠{0}{displaystyle ker(T-lambda ,mathrm {id} )neq {0}}, dann ist λ{displaystyle lambda } ein Element des Punktspektrums σp(T){displaystyle sigma _{p}(T)} von T{displaystyle T}. Die Elemente des Punktspektrums werden Eigenwerte genannt.

Das stetige Spektrum (kontinuierliches Spektrum, Stetigkeitsspektrum, Streckenspektrum) |

Wenn der Operator T−λid{displaystyle T-lambda ,mathrm {id} } injektiv, jedoch nicht surjektiv ist, aber ein dichtes Bild besitzt, das heißt, es existiert ein Inverses, das jedoch nur auf einem dichten Teilraum des Banachraumes X{displaystyle X} definiert ist, dann ist λ{displaystyle lambda } ein Element des stetigen Spektrums σc(T){displaystyle sigma _{c}(T)} von T{displaystyle T}.

Das Residualspektrum (Restspektrum) |

Wenn der Operator T−λid{displaystyle T-lambda ,mathrm {id} } injektiv ist, jedoch kein im Banachraum X{displaystyle X} dichtes Bild besitzt, dann ist λ{displaystyle lambda } ein Element des Residualspektrums σr(T){displaystyle sigma _{r}(T)} von T{displaystyle T}. In diesem Fall ist T−λid{displaystyle T-lambda ,mathrm {id} } insbesondere nicht surjektiv. Der zu T−λid{displaystyle T-lambda ,mathrm {id} } inverse Operator existiert, ist jedoch lediglich auf einem nicht dichten Teilraum von X{displaystyle X} definiert.

Diskretes und wesentliches Spektrum |

Die Menge aller isolierten Spektralwerte mit endlicher Vielfachheit wird diskretes Spektrum genannt und mit σdis(T){displaystyle sigma _{operatorname {dis} }(T)} notiert. Das Komplement σess(T):=σ(T)∖σdis(T){displaystyle sigma _{operatorname {ess} }(T):=sigma (T)setminus sigma _{operatorname {dis} }(T)} heißt das wesentliche Spektrum von T{displaystyle T}.^[3] Jedoch gibt es auch andere zu dieser Definition nicht äquivalente Definitionen des wesentlichen und des diskreten Spektrums.^[4]

Approximatives Punktspektrum |

Falls zu einem λ∈C{displaystyle lambda in mathbb {C} } eine Folge (xn)n∈N{displaystyle left(x_{n}right)_{nin mathbb {N} }} in X{displaystyle X} existiert mit

‖xn‖=1(n∈N)und‖Txn−λxn‖→0fürn→∞,{displaystyle left|x_{n}right|=1quad left(nin mathbb {N} right)quad {text{und}}quad left|T,x_{n}-lambda ,x_{n}right|rightarrow 0quad {text{für}}quad nrightarrow infty ;,}

so nennt man λ{displaystyle lambda } einen approximativen Eigenwert von T{displaystyle T}. Die Menge aller approximativen Eigenwerte wird als approximatives Punktspektrum oder approximatives Eigenwertspektrum σapp(T){displaystyle sigma _{operatorname {app} }left(Tright)} bezeichnet^[5]. Es gilt:

σp(T)∪σc(T)⊂σapp(T)⊂σ(T).{displaystyle sigma _{p}left(Tright)cup sigma _{c}left(Tright)subset sigma _{operatorname {app} }left(Tright)subset sigma left(Tright);.}

Falls T{displaystyle T} ein beschränkter Operator ist, gilt außerdem

∂σ(T)⊂σapp(T).{displaystyle partial sigma left(Tright)subset sigma _{operatorname {app} }left(Tright);.}

Beispiele |

Multiplikationsoperator für Funktionen |

Ein interessantes Beispiel ist der Multiplikationsoperator auf einem Funktionenraum F[0,1]{displaystyle F[0,1]}, der die Funktion t↦f(t){displaystyle tmapsto f(t)} auf die Funktion t↦tf(t){displaystyle tmapsto tf(t)} abbildet, also
M:F[0,1]→F[0,1]{displaystyle Mcolon F[0,1]to F[0,1]} mit (Mf)(t)=tf(t){displaystyle (Mf)(t)=tf(t)}.

• Betrachtet man M{displaystyle M} auf dem Raum der beschränkten Funktionen B[0,1]{displaystyle B[0,1]} mit der Supremumsnorm, so ist sein Spektrum das Intervall [0,1]{displaystyle [0,1]} und alle Spektralwerte gehören zum Punktspektrum.

• Betrachtet man ihn auf dem Hilbertraum der quadratintegrierbaren Funktionen L2[0,1]{displaystyle L^{2}[0,1]}, so ist das Spektrum wiederum das Intervall [0,1]{displaystyle [0,1]} und alle Spektralwerte gehören zum kontinuierlichen Spektrum.

• Betrachtet man ihn schließlich auf dem Raum C[0,1]{displaystyle C[0,1]} der stetigen Funktionen, so ist sein Spektrum wieder das Intervall [0,1]{displaystyle [0,1]} und alle Spektralwerte gehören zum residualen Spektrum.

Multiplikationsoperator für Folgen |

Ist (an)n∈N{displaystyle (a_{n})_{nin mathbb {N} }} eine beschränkte Folge in C{displaystyle mathbb {C} }, so ist

T:ℓ2→ℓ2,(ξn)n∈N↦(anξn)n∈N{displaystyle T:ell ^{2}rightarrow ell ^{2},quad (xi _{n})_{nin mathbb {N} }mapsto (a_{n}xi _{n})_{nin mathbb {N} }}

ein stetiger, linearer Operator auf dem Hilbertraum ℓ2{displaystyle ell ^{2}} der quadratsummierbaren Folgen und es ist

σ(T)={an;n∈N}¯{displaystyle sigma (T)={overline {{a_{n};,nin mathbb {N} }}}}

der Abschluss der Menge der Folgenglieder. Insbesondere kommt jede kompakte Teilmenge von C{displaystyle mathbb {C} } auch als Spektrum eines Operators vor. Ist K{displaystyle K} eine solche Menge, so wähle eine dichte, abzählbare Teilmenge {an;n∈N}⊂K{displaystyle {a_{n};,nin N}subset K} und betrachte obigen Operator.

Spektren kompakter Operatoren |

Die kompakten Operatoren bilden beschränkte Mengen des Banachraumes auf relativkompakte Mengen desselben Banachraumes ab. Diese Klasse von Operatoren bildet für sich eine Banachalgebra, die zudem ein Norm-abgeschlossenes Ideal innerhalb der Algebra aller beschränkten Operatoren bildet.

Das Spektrum kompakter Operatoren ist erstaunlich einfach in dem Sinne, dass es fast nur aus Eigenwerten besteht. Dieses Resultat geht auf Frigyes Riesz zurück und lautet präzise:

Für einen kompakten Operator T{displaystyle T} auf einem unendlichdimensionalen Banachraum X{displaystyle X} gilt, dass 0{displaystyle 0} ein Spektralwert und jedes λ∈σ(T)∖{0}{displaystyle lambda in sigma (T)setminus {0}} ein Eigenwert mit endlicher Multiplizität ist, das heißt der Kern von T−λid{displaystyle T-lambda ,mathrm {id} } ist endlichdimensional, und σ(T){displaystyle sigma (T)} besitzt keinen von 0{displaystyle 0} verschiedenen Häufungspunkt.

Spektren selbstadjungierter Operatoren |

In der Quantenmechanik treten die selbstadjungierten Operatoren auf Hilberträumen als mathematische Formalisierung der beobachtbaren Größen, sogenannte Observablen, auf. Die Elemente des Spektrums sind mögliche Messwerte. Daher sind folgende Aussagen von grundlegender Bedeutung^[6]:

Eigenschaften |

Das Spektrum eines selbstadjungierten Operators ist in R{displaystyle mathbb {R} } enthalten. Ist T{displaystyle T} selbstadjungiert und beschränkt, so liegt sein Spektrum im Intervall [−‖T‖,‖T‖]{displaystyle left[-left|Tright|,left|Tright|right]} und enthält einen der Randpunkte. Ist λ∈C∖R{displaystyle lambda in mathbb {C} setminus mathbb {R} }, so gilt

‖(T−λid)−1‖≤1|Imλ|{displaystyle left|left(T-lambda ,mathrm {id} right)^{-1}right|leq {frac {1}{left|mathrm {Im} ,lambda right|}}}.

Eigenräume zu verschiedenen Eigenwerten sind orthogonal zueinander. Selbstadjungierte Operatoren auf einem separablen Hilbertraum haben daher höchstens abzählbar viele Eigenwerte. Das Residualspektrum eines selbstadjungierten Operators ist leer.^[7]

Ist T{displaystyle T} ein selbstadjungierter Operator, der auch ein unbeschränkter Operator sein kann, in einem Hilbertraum H{displaystyle H}, so ist diesem Operator eine Spektralschar
{Eλ|λ∈R}{displaystyle {E_{lambda },|,lambda in mathbb {mathbb {R} } }} von Orthogonalprojektionen Eλ:H→H{displaystyle E_{lambda }colon Hrightarrow H} zugeordnet. Für jedes x∈H{displaystyle xin H} ist die Funktion λ↦⟨Eλx|x⟩{displaystyle lambda mapsto langle E_{lambda }x|xrangle } die Verteilungsfunktion eines Maßes μx{displaystyle mu _{x}} auf R{displaystyle mathbb {R} }. Die Eigenschaften dieser Maße geben Anlass zur Definition von Teilräumen, auf die der Operator eingeschränkt werden kann. Die Spektren dieser Einschränkungen sind dann Bestandteile des Spektrums von T{displaystyle T}. Dadurch erhält man neue Beschreibungen der bereits oben genannten Teile des Spektrums und weitere Unterteilungen.^[8]

Das Punktspektrum |

Hp(T):={x∈H∣Es gibt eine abzählbare Menge A⊂R mit μx(R∖A)=0}{displaystyle H_{p}(T):={xin Hmid {text{Es gibt eine abzählbare Menge }}Asubset mathbb {R} {text{ mit }}mu _{x}(mathbb {R} setminus A)=0}}

heißt unstetiger Teilraum von H{displaystyle H} bzgl. T{displaystyle T}. Es gilt

σ(T|Hp(T))=σp(T)¯{displaystyle sigma (T|_{H_{p}(T)})={overline {sigma _{p}(T)}}}, das heißt das Spektrum der Einschränkung ist der Abschluss des Punktspektrums von T{displaystyle T}.

Gilt H=Hp(T){displaystyle H=H_{p}(T)}, so ist σ(T)=σp(T)¯{displaystyle sigma (T)={overline {sigma _{p}(T)}}} und man sagt, T{displaystyle T} habe ein reines Punktspektrum.

Das stetige Spektrum |

Hc(T):={x∈H∣μx({λ})=0 für alle λ∈R}{displaystyle H_{c}(T):={xin Hmid mu _{x}({lambda })=0{text{ für alle }}lambda in mathbb {R} }}

heißt stetiger Teilraum von H{displaystyle H} bzgl. T{displaystyle T}.

σc(T)=σ(T|Hc(T)){displaystyle sigma _{c}(T)=sigma (T|_{H_{c}(T)})} ist das stetige Spektrum von T{displaystyle T}.

Gilt H=Hc(T){displaystyle H=H_{c}(T)}, so ist σ(T)=σc(T){displaystyle sigma (T)=sigma _{c}(T)} und man sagt, T{displaystyle T} habe ein rein stetiges Spektrum.

Das singuläre Spektrum |

Hs(T):={x∈H∣Es gibt eine Lebesgue-Nullmenge N⊂R mit μx(R∖N)=0}{displaystyle H_{s}(T):={xin Hmid {text{Es gibt eine Lebesgue-Nullmenge }}Nsubset mathbb {R} {text{ mit }}mu _{x}(mathbb {R} setminus N)=0}}

heißt singulärer Teilraum von H{displaystyle H} bzgl. T{displaystyle T}. Das Maß μx{displaystyle mu _{x}} zu einem x∈Hs(T){displaystyle xin H_{s}(T)} ist dann singulär in Bezug auf das Lebesgue-Maß.

σs(T)=σ(T|Hs(T)){displaystyle sigma _{s}(T)=sigma (T|_{H_{s}(T)})} ist das singuläre Spektrum von T{displaystyle T}.

Gilt H=Hs(T){displaystyle H=H_{s}(T)}, so ist σ(T)=σs(T){displaystyle sigma (T)=sigma _{s}(T)} und man sagt, T{displaystyle T} habe ein rein singuläres Spektrum.

Das singuläre stetige Spektrum |

Hsc(T):=Hs∩Hc{displaystyle H_{sc}(T):=H_{s}cap H_{c}}

heißt singulär stetiger Teilraum von H{displaystyle H} bzgl. T{displaystyle T}.

σsc(T)=σ(T|Hsc(T)){displaystyle sigma _{sc}(T)=sigma (T|_{H_{sc}(T)})} ist das singulär stetige Spektrum von T{displaystyle T}.

Gilt H=Hsc(T){displaystyle H=H_{sc}(T)}, so ist σ(T)=σsc(T){displaystyle sigma (T)=sigma _{sc}(T)} und man sagt, T{displaystyle T} habe ein rein singulär stetiges Spektrum.

Das absolutstetige Spektrum |

Hac(T):={x∈H∣μx(N)=0 für jede Lebesgue-Nullmenge N⊂R}{displaystyle H_{ac}(T):={xin Hmid mu _{x}(N)=0{text{ für jede Lebesgue-Nullmenge }}Nsubset mathbb {R} }}

heißt absolutstetiger Teilraum von H{displaystyle H} bzgl. T{displaystyle T}. Das Maß μx{displaystyle mu _{x}} zu einem x∈Hac(T){displaystyle xin H_{ac}(T)} ist dann absolutstetig in Bezug auf das Lebesgue-Maß.

σac(T)=σ(T|Hac(T)){displaystyle sigma _{ac}(T)=sigma (T|_{H_{ac}(T)})} ist das absolutstetige Spektrum von T{displaystyle T}.

Gilt H=Hac(T){displaystyle H=H_{ac}(T)}, so ist σ(T)=σac(T){displaystyle sigma (T)=sigma _{ac}(T)} und man sagt, T{displaystyle T} habe ein rein absolutstetiges Spektrum.

Beziehungen der Spektren |

Es gilt Hc=Hp⊥{displaystyle H_{c}=H_{p}^{perp }}, Hac=Hs⊥{displaystyle H_{ac}=H_{s}^{perp }}, Hs=Hp⊕Hsc{displaystyle H_{s}=H_{p}oplus H_{sc}}. Daraus ergibt sich

σ(T)=σp(T)¯∪σsc(T)∪σac(T){displaystyle sigma (T)={overline {sigma _{p}(T)}}cup sigma _{sc}(T)cup sigma _{ac}(T)}

σ(T)=σp(T)¯∪σc(T){displaystyle sigma (T)={overline {sigma _{p}(T)}}cup sigma _{c}(T)}

σ(T)=σs(T)∪σac(T){displaystyle sigma (T)=sigma _{s}(T)cup sigma _{ac}(T)}

Die Teile σc(T){displaystyle sigma _{c}(T)}, σs(T){displaystyle sigma _{s}(T)}, σsc(T){displaystyle sigma _{sc}(T)} und σac(T){displaystyle sigma _{ac}(T)} sind abgeschlossen, denn es handelt sich um Spektren. Für das Punktspektrum gilt das im Allgemeinen nicht.

Spektraltheorie für Elemente einer Banachalgebra |

Streicht man die zusätzliche Forderung der Beschränktheit der Inversen, so kann obige Definition auch auf Elemente einer Operatoralgebra angewandt werden. Unter einer Operatoralgebra versteht man meist eine Banachalgebra mit Einselement und das Invertieren von Elementen ergibt in diesem Kontext nur Sinn, wenn die Inverse wiederum ein Element der Algebra ist. Da solche Operatoren nicht durch ihre Wirkung auf irgendeinen Vektorraum definiert sind (also eigentlich gar nicht operieren), gibt es auch kein a-priori-Konzept der Beschränktheit solcher Operatoren. Allerdings kann man diese immer als lineare Operatoren auf einem Vektorraum darstellen, zum Beispiel als Multiplikationsoperatoren auf der Banachalgebra selbst. Dann werden diese Operatoren zu beschränkten Operatoren auf einem Banachraum. Insbesondere bildet die Menge der beschränkten Operatoren das Standardbeispiel einer Operatoralgebra. Auch die zuvor schon erwähnten kompakten Operatoren bilden eine Operatoralgebra. Daher umfasst die Spektraltheorie für Banachalgebren diese zwei Klassen linearer Operatoren.

Beispiele |

Matrizen |

In der linearen Algebra bilden die n×n-Matrizen mit komplexen Einträgen eine Algebra bezüglich der üblichen Addition und Skalarmultiplikation (komponentenweise) sowie der Matrizenmultiplikation. Die (n×n){displaystyle (ntimes n)}-Matrizen können daher sowohl als Beispiel für eigentliche Operatoren in ihrer Eigenschaft als lineare Abbildungen des Cn→Cn{displaystyle mathbb {C} ^{n}to mathbb {C} ^{n}} angesehen werden, als auch als Beispiel einer Operatoralgebra, wobei es in diesem Kontext unerheblich ist, welche Operatornorm für die Matrizen gewählt wird. Da alle linearen Abbildungen eines endlichdimensionalen Raumes auf sich automatisch beschränkt sind, kann dieser Begriff in der Definition hier außer Acht gelassen werden.

Eine Matrix A{displaystyle A} ist invertierbar, wenn es eine Matrix B{displaystyle B} gibt, so dass A⋅B=B⋅A=I{displaystyle Acdot B=Bcdot A=I} (Einheitsmatrix) ist. Dies ist genau dann der Fall, wenn die Determinante nicht verschwindet: detA≠0{displaystyle det Aneq 0}. Daher ist eine Zahl z∈C{displaystyle zin mathbb {C} } dann ein Spektralwert, wenn det(A−zI)=0{displaystyle det(A-zI)=0} gilt. Da dies aber gerade das charakteristische Polynom der Matrix A{displaystyle A} in z{displaystyle z} ist, ist z{displaystyle z} genau dann ein Spektralwert, wenn z{displaystyle z} ein Eigenwert der Matrix ist. In der linearen Algebra bezeichnet das Spektrum einer Matrix daher die Menge der Eigenwerte.

Funktionen |

Die stetigen Funktionen auf dem Intervall [0,1]{displaystyle [0,1]} mit Werten in den komplexen Zahlen C{displaystyle mathbb {C} } bilden (z. B. mit der Supremumsnorm als Norm, die hier aber nicht von Belang ist) eine Banachalgebra, wobei die Summe zweier Funktionen und das Produkt zweier Funktionen punktweise definiert wird:

(f+g)(x)=f(x)+g(x)(f⋅g)(x)=f(x)⋅g(x).{displaystyle (f+g)(x)=f(x)+g(x)quad (fcdot g)(x)=f(x)cdot g(x).}

Eine Funktion f{displaystyle f} heißt dann in dieser Algebra invertierbar, wenn es eine andere Funktion g{displaystyle g} gibt, so dass f⋅g(=g⋅f)=1{displaystyle fcdot g,(=gcdot f)=1} (Einsfunktion) ist, das heißt, wenn es eine Funktion g{displaystyle g} gibt, deren Werte gerade die Kehrwerte von f{displaystyle f} sind. Man sieht nun schnell ein, dass eine Funktion genau dann invertierbar ist, wenn sie nicht den Funktionswert 0{displaystyle 0} besitzt und die Inverse in diesem Fall punktweise die inversen Funktionswerte (Kehrwerte) der ursprünglichen Funktion besitzt:

f−1(x)=(f(x))−1=1/f(x){displaystyle f^{-1}(x)=(f(x))^{-1}=1/f(x)}, wenn f(x)≠0{displaystyle f(x)neq 0} überall.

Eine Zahl z∈C{displaystyle zin mathbb {C} } ist also ein Spektralwert, wenn die Funktion f−z{displaystyle f-z} nicht invertierbar ist, also den Funktionswert 0{displaystyle 0} besitzt. Dies ist natürlich genau dann der Fall, wenn z{displaystyle z} ein Funktionswert von f{displaystyle f} ist. Das Spektrum einer Funktion ist daher genau ihr Bild.

Eigenschaften |

Die Spektraltheorie der Elemente von Banachalgebren mit Eins ist eine Abstraktion der Theorie beschränkter linearer Operatoren auf einem Banachraum. Die einführenden Beispiele sind Spezialfälle dieser Theorie, wobei im ersten Beispiel die Norm der betrachteten Funktionen zu spezifizieren ist. Wählt man z. B. den Banachraum der stetigen Funktionen auf einem kompakten Raum mit der Supremumsnorm, so stellt dieses Beispiel den wohl wichtigsten Fall einer abelschen Banachalgebra mit Eins dar. Das zweite Beispiel findet seinen Platz in dieser Theorie als typisches endlichdimensionales Beispiel einer nicht abelschen Banachalgebra, wobei eine geeignete Norm für die Matrizen zu wählen ist. Das Spektrum eines Operators war im ersten Fall der Wertebereich und, da die betrachteten Funktionen stetig auf einem Kompaktum sind, eine kompakte Teilmenge in C{displaystyle mathbb {C} }. Im zweiten Fall ist das Spektrum eine endliche Menge von Punkten in C{displaystyle mathbb {C} } und daher ebenfalls kompakt. Diese Tatsache kann auch im abstrakten Fall bewiesen werden:

Das Spektrum σ(A){displaystyle sigma (A)} eines Elementes A{displaystyle A} einer Banach-Algebra mit Eins ist immer nicht-leer (siehe Satz von Gelfand-Mazur) und kompakt.

Aus diesem Satz folgt unmittelbar, dass es einen betragsmäßig größten Spektralwert gibt, denn das Supremum

r(A)=sup{|z|:z∈σ(A)}{displaystyle r(A)=sup left{|z|:zin sigma (A)right}}

wird auf dem kompakten Spektrum angenommen. Man nennt diesen Wert den Spektralradius von A{displaystyle A}. Im Beispiel der Algebra der stetigen Funktionen sieht man unmittelbar ein, dass der Spektralradius gerade der Norm der Elemente entspricht. Aus der linearen Algebra weiß man jedoch, dass dies für Matrizen im Allgemeinen nicht gilt, da z. B. die Matrix

A=(0100){displaystyle A={begin{pmatrix}0&1\0&0end{pmatrix}}}

nur den Eigenwert 0{displaystyle 0} besitzt, und daher ist r(A)=0{displaystyle r(A)=0}, aber die Norm der Matrix (egal welche) ist nicht 0{displaystyle 0}. Der Spektralradius ist im Allgemeinen tatsächlich kleiner als die Norm, es gilt aber

Satz: In einer Banach-Algebra mit Eins existiert für jedes Element A{displaystyle A} der Grenzwert lim‖An‖1/n{displaystyle lim |A^{n}|^{1/n}} und ist gleich dem Spektralradius von A{displaystyle A}.

Weitere Anwendungen |

• In der Quantenmechanik behandelt man vor allem das Spektrum des Hamiltonoperators. Dies sind die möglichen Energiewerte, die an dem betrachteten System gemessen werden können. Der Hamiltonoperator ist damit (und weil er die Dynamik des Systems bestimmt, siehe Mathematische Struktur der Quantenmechanik) ein besonders wichtiger Spezialfall für die meist unbeschränkten^[9] selbstadjungierten Operatoren auf dem Hilbertraum. Die Elemente dieses Raums repräsentieren die quantenmechanischen Zustände, die selbstadjungierten Operatoren dagegen die Observablen (messbare Größen). Die Selbstadjungiertheit des Operators gewährleistet, wie oben bereits erwähnt, dass die möglichen Messwerte (Spektralwerte) ausnahmslos reelle Zahlen sind. Über diese kann 1.) summiert oder 2.) integriert werden, was mit dem Spektraltyp zusammenhängt:

Das Spektrum zerfällt dabei erstens in einen von den Physikern als diskret bezeichneten Anteil (mathematisch-genauer: in das Punktspektrum - 1.) -, das auch nichtdiskret-dicht sein kann, analog zu den rationalen Zahlen), was dem Punktmaß („finite Differenzen“, im Gegensatz zum „Differential“) einer unstetigen monotonen Funktion entspricht, einer sog. Sprungfunktion; und zweitens in das sog. kontinuierliche Spektrum (genauer: in das absolut-kontinuierliche Spektrum, - 2.) -, analog zum Differential einer stetigen und überall differenzierbaren streng monoton zunehmenden glatten Funktion.) Der Übergang von 1.) nach 2.) entspricht dem Übergang von der Summation zum Integral, ∑ifi→∫dλf(λ),{displaystyle sum _{i}f_{i}to int dlambda f(lambda ),,} was approximativ durch Riemannsche Summen erfolgen kann.

In sehr seltenen Fällen, etwa bei hierarchisch geordneten inkommensurablen Segmenten der potentiellen Energie oder bei gewissen Magnetfeldern, gibt es auch noch einen dritten spektralen Anteil, das sog. singulär-kontinuierliche Spektrum, analog zu einer monoton wachsenden Cantorfunktion, einer Funktion die zwar stetig und monoton wachsend ist, aber nirgends differenziert werden kann (z. B. die sog. Teufelstreppe).

• In der klassischen Mechanik und der statistischen Mechanik werden Observablen durch Funktionen auf dem Phasenraum modelliert. Ganz analog zur Quantenmechanik gilt auch in diesem Fall, dass die möglichen Messwerte die Spektralwerte der Observable sind, also in diesem Fall einfach die Funktionswerte.

• In der algebraischen Quantentheorie werden Observablen abstrakt als Elemente sog. C*-Algebren (spezieller Banachalgebren) eingeführt. Ohne eine konkrete Darstellung dieser Algebra als Menge linearer Operatoren auf einem Hilbertraum anzugeben, erlaubt es der Spektralkalkül dieser Algebren dann, die möglichen Messwerte der Observablen zu berechnen. Die Zustände des physikalischen Systems werden dann nicht als Vektoren im Hilbertraum, sondern als lineare Funktionale auf der Algebra eingeführt. Die klassischen Theorien, wie die klassische (statistische) Mechanik, können in diesem Bild als Spezialfälle angesehen werden, in denen die C*-Algebra abelsch ist.

Siehe auch |

• Gemeinsames Spektrum


• Numerischer Wertebereich


• 
  Spektralmaß, Spektralsatz
  

Literatur |

• 
  Gerald Teschl: Mathematical Methods in Quantum Mechanics; With Applications to Schrödinger Operators, American Mathematical Society, 2009 (Freie Online-Version)


• 
  Dirk Werner: Funktionalanalysis, Springer-Verlag, Berlin, 2007, ISBN 978-3-540-72533-6
  

Einzelnachweise und Fußnoten |

1. 
   ↑ Reinhold Meise, Dietmar Vogt: Einführung in die Funktionalanalysis, Vieweg, Braunschweig 1992, ISBN 3-528-07262-8, §17
   


2. 
   ↑ Włodzimierz Mlak: Hilbert Spaces and Operator Theory, Polish Scientific Publishers (1991), ISBN 83-01-09965-8, Kapitel 3.4
   


3. 
   ↑ Hellmut Baumgärtel, Manfred Wollenberg: Mathematical scattering theory. Birkhäuser, Basel 1983, ISBN 3-7643-1519-9, S. 54. 
   


4. 
   ↑ Harro Heuser: Funktionalanalysis: Theorie und Anwendung. 3. Aufl., B.G. Teubner, Stuttgart 1992. ISBN 3-519-22206-X, S. 520–521.
   


5. 
   ↑ Helmut Fischer, Helmut Kaul: Mathematik für Physiker, Band 2: Gewöhnliche und partielle Differentialgleichungen, mathematische Grundlagen der Quantenmechanik. 2. Auflage. B.G. Teubner, Wiesbaden 2004, ISBN 3-519-12080-1, §21 Abschnitt 5.5 und §23 Abschnitt 5.2, S. 572–573, 665–666. 
   


6. 
   ↑ H. Triebel: Höhere Analysis, Verlag Harri Deutsch, ISBN 3-87144-583-5, §18: Das Spektrum selbstadjungierter Operatoren
   


7. 
   ↑ Wlodzimierz Mlak: Hilbert Spaces and Operator Theory, Polish Scientific Publishers (1991), ISBN 83-01-09965-8, Theorem 4.1.5
   


8. 
   ↑ J. Weidmann: Lineare Operatoren in Hilberträumen, Teubner-Verlag (1976), ISBN 3-519-02204-4, Kapitel 7.4: Spektren selbstadjungierter Operatoren
   


9. 
   ↑ Es ist bereits eine wesentliche Vereinfachung, wenn der Operator nur nach einer Seite hin, etwa nach oben, unbeschränkt ist, nach der anderen aber begrenzt ist. Andernfalls wird man auf Hilfskonstruktionen wie den sogenannten Dirac-See geführt, um bestimmten Größen physikalischen Sinn zu verleihen.